Из простых опытов (Рис. 1) следует, что механические взаимодействия (и звук в том числе) передаются в упругой среде (пространстве) от точки к точке не мгновенно, а переносятся упругими волнами с конечной скоростью за некоторый конечный промежуток времени.

Интуитивно понятно, что скорость распространения упругих волн (звука) в данной среде определяется такими её механическими характеристиками, как упругость и инертность.

В рамках данного задания вам предстоит более подробно разобрать процесс распространения упругих волн (звука) на достаточно простых моделях.

Рассмотрим однородный упругий стержень (Рис. 2) начальной длиной и площадью поперечного сечения , к свободному концу которого приложили силу .

Под действием силы стержень удлинится (деформируется) на некоторую величину , называемую абсолютной деформацией образца (см. Рис. 2).

При деформации стержня в нем возникает обратная сила упругости , которая стремится скомпенсировать действие внешней силы .

Согласно закону Гука, проекция силы упругости , возникшая в стержне, при малых деформациях () есть

, (1)

где — коэффициент упругости стержня.

Коэффициент упругости стержня зависит как от его «геометрии», так и от упругих свойств его материала

, (2)

где — модуль Юнга (упругости) материала, из которого изготовлен стержень.

Модуль Юнга материала является табличным данным и измеряется в .

Действия силы тяжести и сил трения и сопротивления в данной задаче не учитывать.

Справочные данные и параметры рассматриваемой системы: молярная газовая постоянная , молярная масса воздуха , скорость звука в воздухе при температуре равна , уравнение адиабаты: , где , для двухатомного газа (воздуха) , — греческая буква «кси».